#大学の電磁気学を独学できるYouTube動画

大学攻略!さんによる
「#電磁気学」シリーズ
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[電磁気学81]#磁束密度 と #磁界 の #境界条件 例題
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#磁場
#電磁気 #大学物理
#電気 #磁気 #物理 #物理学

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[電磁気学80]#磁束密度 と #磁界 の #境界条件 証明
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#磁場
#電磁気 #大学物理
#電気 #磁気 #物理 #物理学

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[電磁気学79]#磁束密度 と #磁界 の #境界条件 とは？
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#磁場
#電磁気 #大学物理
#電気 #磁気 #物理 #物理学

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[電磁気学72]#ベクトルポテンシャル で #磁束密度 を求める
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#電磁気 #大学物理
#電気 #磁気 #物理 #物理学

＜#静電磁場のMaxwell方程式の導出＞ 131

#静電場 ↑E(x,y,z)に対し
#渦無し の法則
rot ↑E ＝ ↑0

#静磁場 の #磁束密度 ↑B(x,y,z) に対し
#磁束保存の法則
div ↑B ＝ 0

上記2つの #微分方程式 を確認できました。

では遂に，4つの式をまとめて
#マクスウェル方程式 にしましょう！

＜#静電磁場のMaxwell方程式の導出＞ 126

Q.
div ↑B ＝ 0
↑
どうしてこの式が
「#磁束保存の法則」
と呼ばれる場合があるの?

A.
div↑B＝0 の積分形は
∭_V div↑B dV
＝∬_S (↑B・↑n) dS
＝0

どんな大きさの閉曲面S上でも常に
「#磁束密度↑Bの法線成分の総量」が0(生成も消滅も無い)

＜#静電磁場のMaxwell方程式の導出＞ 123

Q.
#静電磁場 において
rot ↑E ＝ ↑0
#電場 の #回転 は常に0

電場と同じく
#磁場 についても
何か「常に0」になるような量がある？

A.
div ↑B ＝ 0
磁場(#磁束密度)の #発散 は0。

これは静電磁場に限らず
時間変化のある #電磁場 でも成立。

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[電磁気学64]#無限長 #ソレノイド が作る #磁束密度
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#電気 #磁気 #物理 #物理学

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[電磁気学59]#有限長 #ソレノイド が作る #磁束密度 を #ビオ・サバールの法則 を使って求める
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#電磁気 #大学物理
#電気 #磁気 #物理 #物理学

＜#静電磁場のMaxwell方程式の導出＞ 109

Q.
#電磁気学 の数式を書く際，
#磁場 ↑Hを使わず
#電場 ↑Eと #磁束密度 ↑Bで表記することを
何と呼ぶ?

A.
E-B対応 と呼ぶ。

#EB対応 と #EH対応
https://ja.wikipedia.org/wiki/...
・分野に応じて使い分ける
・どちらが優れているかケンカになりやすい

＜#静電磁場のMaxwell方程式の導出＞ 108

#静電磁場 の #微分方程式…

①#電場 がみたす #ガウスの法則:
div ↑E = ρ / ε_0

②#磁束密度 がみたす #アンペールの法則:
rot ↑B ＝ μ_0 ↑j

上記は
↑E，↑Bという文字で表記していますが，
↑D，↑Hも使うべきか？
次ツイで考えます。

＜#静電磁場のMaxwell方程式の導出＞ 105

Q.
#アンペールの法則 を
#磁場 ↑H ではなく
#磁束密度 ↑B で表記せよ

A.
#真空 中では
↑B ＝ μ_0 ↑H
より

アンペールの法則の微分形
#rot ↑B ＝ μ_0 ↑j

アンペールの法則・積分形
∲_{∂S} ↑B・d↑s ＝ μ_0 ∬_S ↑j・↑n dS
＝μ_0 Ｉ

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[電磁気学53]#磁束密度 の定義
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