#シュレディンガー方程式の導出 29

#大学化学 の土台は #量子化学 で
真っ先に習うのが #シュレディンガー方程式。

しかし，その導出時に
初手で必要になるのが
#特殊相対性理論 の
E
＝√( m^2・c^4 ＋ p^2・c^2 )
＝ pc
という式。

#相対論 未修なのに
結果だけ先取りするのである…！

＜#素粒子と原子核の参考書＞

SGCライブラリ
「例題形式で学ぶ 現代素粒子物理学」
(サイエンス社2006川村)

『#特殊相対性理論，#量子力学，
#場の量子論，#群論 に関する
#基本的 な知識程度で
読めるよう書かれ
#例題 と #能動的 に
付き合うことにより
得るものが大きくなるテキスト.』

#シュレディンガー方程式の導出 12

まず #特殊相対論 を
既習・既知の前提として認めることにする。

#特殊相対性理論 における
#相対論的エネルギー が
E ＝ √( m^2・c^4 ＋ p^2・c^2 )
である事を示せ。

運動する物体の相対論的エネルギー
https://ja.wikipedia.org/wiki/...
.

＜#相対論や宇宙物理学の参考書＞

「微分形式による特殊相対論」(丸善1996菅野)

前書きより:
『#特殊相対性理論 は
#電磁気学 に始まり，
電磁気学に終る
といっても #過言 ではない。
それゆえ，
#荷電粒子 と #電磁場 の系を
#微分形式 を用いて表現することに
多くのページを割いた。』

＜#相対論や宇宙物理学の参考書＞

「微分形式による特殊相対論」(1996菅野)

前書きより:
『#微分形式 の威力は
#一般相対性理論 に適用した場合に
最もよく発揮されるのだが，
#学部学生 には難しく
取り付きにくいであろうから
まず微分形式に
馴染んでもらうため
#特殊相対性理論 を…』

＜#相対論や宇宙物理学の参考書＞

「相対性理論30講」(朝倉書店1997)

前書きより:
『#特殊相対性理論 により判明:
#時間 と #空間 は
「互いに一定の速さで
運動する観測者」ごとに
違う物である事.
#時空 は #相対的 で，
観測者の運動につれて
時空は伸びたり
縮んだりするように見える』

＜#素粒子と原子核の本＞※一般向け読み物

「エレガントな宇宙」(草思社2001)

p23より:
『#空間 と #時間 は
単に出来事が展開する
「動かない #背景」とは考えられず，
#特殊相対性理論 と
#一般相対性理論 を通じ，
むしろ #出来事 そのものの中で
#本質的 な役割を演じる存在になった.』

#相対性理論を独学できるYouTube動画

波場さんによる
「#相対性理論 入門」シリーズ
16 / 31

相対性理論（その２）#特殊相対性理論 がどうやって作られるか
https://www.youtube.com/watch?...
41:14

#特殊相対論
#相対論 #大学物理
#物理 #物理学

＜#相対論や宇宙物理学の参考書＞

「相対性理論30講」(朝倉書店1997戸田)

p118より:
『#光 を #波 と考え
#重力 により #光線 が
下に曲がる場合
光線の下のほうほど
光の進む #速さ が #遅い 事になる.
#光速度 が #一定 というのは
重力の無い
#特殊相対性理論 の場合だけに
限られる.』

＜#相対論や宇宙物理学の参考書＞

「相対性理論30講」(朝倉書店1997戸田)

前書きより引用:
『#特殊相対性理論 は #1905年，
#一般相対性理論 は #1915年 頃に
#アインシュタイン によって #完成 された。
このように大きな #理論 が
ほとんど1人で創りあげられたのは
#類を見ない こと。』